Задачей расчета почти всегда является определе­ние намагничивающей силы Iw нужной для того, чтоб возбудить в магнитопроводе определенный магнитный поток либо определенную магнитную индукцию в неком участке магнит­ной цепи (в большинстве случаев в воздушном промежутке).

Расчет ведется на основании закона полного тока, согласно которому сумма магнитных  напряжений на отдельных участках магнитной цепи равна намагничивающей силе:

  Н₁l_л + H₁l₁ + … + H_kl_k + … + H_nl_n = ? H_kl_k= Iw,   при (k=n, k=1)

тут магнитным напряжением именуется произведе­ние напряженности поля Н_k на длину соответственного участка, т. е. H_kl_k.

Магнитная цепь делится по способности на маленькое число n участков, в границах каждого из которых можно принять на­пряженность H и индукцию В неизменными (на рис.1 п = 3). Потом, если задан магнитный поток Ф, то для 1-го из участ­ков, имеющего сечение S₁, определяется магнитная индукция  B₁= ф :S₁

а на основании значения магнитной индукции В₁ при помощи кривой намагничивания ферромагнитного материала этого участ­ка сердечника определяется напряженность H₁ соответственная

индукции В₁ (рис.2). В таком же порядке для второго участка необходимо отыскать поначалу В₂=Ф:S₂, а потом по кривой намагничи­вания H₂. Таким методом поочередно определяется значение напряженности для всех n участков магнитной цепи.

Если в магнитной цепи имеется воздушный просвет (либо неферромагнитный участок), то сечение пути потока в воздухе можно принять равным сечению прилегающего ферромагнитно­го участка. Как следует, индукция в воздушном промежутке В_в равна индукции на этом примыкающем участке. На основании этой индукции определяем напряженность магнитного поля; обычно в воздухе она оказывается достаточно большой: H_в= B_в :µ ₀

из-за того что магнитная проницаемость воздуха µ_воз=µ₀ от­носительно мала и потому для возбуждения сколько-либо зна­чительной индукции нужна большая напряженность поля.

Длиной каждого из участков магнитной цепи следует считать длину пути потока, т. е. длину средней магнитной полосы.

После того как определено магнитное напряжение Hl для всех участков цепи, пользуясь законом полного тока, подсчиты­ваем нужную намагничивающую силу: H₁l₁+ H₂l₂+…+ H_вl_в=Iw

либо, если понятно число витков катушки, то I=( H₁l₁+ H₂l₂+…+ H_вl_в):w

При расчете полезно направить внимание на то, что на малень­кий воздушный просвет затрачивается большая часть  намагничивающей силы.

Если же необходимо решить оборотную задачку, найти магнит­ный поток либо индукцию по данной намагничивающей силе Iw, то расчет несколько усложняется из-за того, что непонятно рассредотачивание напряженности Н меж отдельными участками магнитной цепи, а оно находится в зависимости от неведомой магнитной индук­ции. По этой причине задачку приходится решать методом подбора либо средством построения магнитной свойства устройст­ва. Необходимо задаться неким возможным значением магнитно­го потока Ф’ (либо индукции для 1-го из участков) и рассчи­тать, как это было изготовлено выше, намагничивающую силу Iw’, нужную для возбуждения этого потока. Приобретенное таким методом значение Iw’ следует сравнить с данным значением Iw. Если Iw’ значительно отличается от Iw, то необходимо повторить расчет, задавшись новым значением потока Ф”; на основании этого расчета отыскать новое значение Iw” и т. д.

Кривая зависимости потока Ф от намагничивающей силы I w, построенная средством таких расчетов, выполненных пример­но для 5 значений Ф, будет представлять собой магнит­ную характеристику цепи. С помощью таковой характе­ристики просто найти поток, соответственный хоть какому зна­чению намагничивающей силы.