Электронной цепью именуется совокупа частей, образующих пути для прохождения электронного тока. Электронная цепь состоит из активных и пассивных частей.

Активными элементами числятся источники электронной энергии (источники напряжения и тока), к пассивным элементам относятся резисторы, катушки индуктивности, электронные конденсаторы.

Количественные свойства частей электронной цепи именуются ее параметрами. К примеру, параметрами источника неизменного напряжения являются его ЭДС и внутреннее сопротивление. Параметром резистора служит его сопротивление катушки — ее индуктивность L и конденсатора — емкость С.

Напряжение либо ток, подводимые к цепи, будем именовать воздействующим либо входным сигналом. Воздействующие сигналы можно рассматривать как разные функции времени, изменяющиеся по некому закону z(t). К примеру, z(t) может быть неизменной величиной, изменяться во времени по повторяющемуся закону либо иметь апериодический нрав.

Напряжения и токи, возникающие под воздействием наружного воздействия в интересующей нас части электронной цепи и также являющиеся функциями времени х(t), будем именовать реакцией (откликом) цепи либо выходным сигналом.

Хоть какой пассивный элемент реальной электронной цепи в той либо другой степени обладает активным сопротивлением, индуктивностью и емкостью. Но, чтоб облегчить исследование процессов в электронной цепи и ее расчет, настоящая цепь заменяется идеализированной, состоящей из отдельных пространственно разбитых частей R, L, С.

При всем этом считается, что проводники, соединяющие элементы цепи, не владеют активным сопротивлением, индуктивностью и емкостью. Такая идеализированная цепь именуется цепью с сосредоточенными параметрами, и основанные на ней расчеты дают в почти всех случаях отлично подтверждаемые опытом результаты.

Электрические цепи с неизменными параметрами — это такие такие цепи, в каких сопротивления резисторов R, индуктивность катушек L и емкость конденсаторов С являются неизменными, не зависящими от действующи в цепи токов и напряжений. Такие элементы именуются линейными.

Если сопротивление резистора R не находится в зависимости от тока, то линейная зависимость меж падением напряжения и током выражается законом Ома ur = R х i_r, а вольт-амперная черта резистора (представляет собой прямую линию (рис. 1,а).

Если индуктивность катушки не находится в зависимости от величины (протекающего в ней тока, то потокосцепление самоиндукции катушки ψ прямо пропорционально этому току ψ= L х i_l (рис. 1,б).

В конце концов, если емкость конденсатора С не находится в зависимости от приложенного к обкладкам напряжения uc то заряд q, скопленный на пластинках, и напряжение u_c связаны меж собой линейной зависимостью графически показанной на рис. 1,в.

Рис. 1. Свойства линейных частей электронной цепи: а — вольт-амперная черта резистора, б — зависимость потокосцепления от тока в катушке, в — зависимость заряда конденсатора от напряжения на нем.

Линейность сопротивления, индуктивности и емкости носит условный нрав, потому что в реальности все реальные элементы электронной цепи являются нелинейными. Так, при прохождении тока через резистор последний греется и его сопротивление меняется.

Чрезмерное повышение тока в катушке с ферромагнитным сердечником может несколько изменит ее индуктивность. В той либо другой степени меняется емкость конденсаторов с разными диэлектриками зависимо от приложенного напряжения.

Но в обычном рабочем режиме частей эти конфигурации обычно настолько малозначительны, что при расчетах могут не приниматься во внимание и такие элементы электронной цепи числятся линейными.

Транзисторы, работающие в режимах, когда употребляются прямолинейные участки их вольт-амперных черт, также условно могут рассматриваться как линейные устройства.

Электронная цепь, состоящая из линейных частей, именуется линейной электронной цепью. Процессы в таких цепях описываются линейными алгебраическими либо дифференциальными уравнениями. Для анализа процессов в линейных электронных цепях употребляются законы Кирхгофа.

Школа для электрика